TIPOS DE L�NEAS DE TRANSMISI�N

L�neas de transmisi�n de conductor paralelo
Linea de transmisi�n de cable abierto. Una linea de transmisi�n
de cable abierto es un conductor paralelo de dos cables, y se muestra en la
figura 8-6a. Consiste simplemente de dos cables paralelos, espaciados muy cerca
y solo separados por aire. Los espaciadores no conductivos se colocan a intervalos
peri�dicos para apoyarse y mantener se a la distancia, entre la constante
de los conductores. La distancia entre los dos conductores generalmente est�
entre 2 y 6 pulgadas.

El diel�ctrico es simplemente el aire, entre y alrededor
de los dos conductores en donde se propaga la onda TEM. La �nica ventaja
real de este tipo de l�nea de transmisi�n es su construcci�n
sencilla. Ya que no hay cubiertas, las p�rdidas por radiaci�n
son altas y es susceptible a recoger ruido.

Estas son las desventajas principales de una l�nea de
transmisi�n de cable abierto. Por lo tanto, las l�neas de transmisi�n
de cable abierto normalmente operan en el modo balanceado.

.- Secciones transversales

Cables gemelos (doble terminal). Los cables gemelos son otra
forma de l�nea de transmisi�n para un conductor paralelo de dos
cables, y se muestra en la figura 8-6b. Los cables gemelos frecuentemente son
llamados cable de cinta.

Los cables gemelos esencialmente son igual que una l�nea de transmisi�n
de cable abierto, excepto que los espaciadores que est�n entre los dos
conductores se reemplazan con un diel�ctrico s�lido continuo.
Esto asegura los espacios uniformes a lo largo de todo el cable, que es una
caracter�stica deseable por razones que se explicar�n posteriormente
en este capitulo. T�picamente, la distancia entre los dos conductores
es de 5/16 de pulgada, para el cable de transmisi�n de televisi�n.
Los materiales diel�ctricos m�s comunes son el tefl�n y
el polietileno.

Cable de par trenzado. Un cable de par trenzado se forma
doblando (“trenzando”) dos conductores aislados juntos. Los pares
se trenzan frecuentemente en unidades y las unidades, a su vez, est�n
cableadas en el n�cleo. Estas se cubren con varios tipos de fundas, dependiendo
del uso que se les vaya a dar. Los pares vecinos se trenzan Con diferente inclinaci�n
(el largo de la trenza) para poder reducir la interferencia entre los pares
debido a la inducci�n mutua. Las constantes primarias del cable de par
trenzado son sus par�metros el�ctricos (resistencia, inductancia,
capacitancia y conductancia). Que est�n sujetas a variaciones con el
ambiente f�sico como temperatura, humedad y tensi�n mec�nica,
y que dependen de las variaciones en la fabricaci�n. En la figura 8 se
muestra un cable de par trenzado.

Par de cables protegido con armadura. Para reducir las
p�rdidas por radiaci�n e interferencia, frecuentemente se encierran
las l�neas de transmisi�n de dos cables paralelos en una malla
met�lica conductiva. La malla se conecta a tierra y act�a como
una protecci�n. La malla tambi�n evita que las se�ales
se difundan m�s all� de sus l�mites y evita que la interferencia
electromagn�tica llegue a los conductores de se�ales. En la figura
8-6d Se muestra un par de cables paralelos protegido. Consiste de dos conductores
de cable paralelos separados por un material diel�ctrico s�lido.
Toda la estructura est� encerrada en un tubo trenzado conductivo y luego
cubierto con una capa protectora de pl�stico.

L�neas de transmisi�n coaxial o conc�ntrica

Las l�neas de transmisi�n de conductores paralelos
son apropiadas para las aplicaciones de baja frecuencia. Sin embargo, en las
frecuencias altas, sus p�rdidas por radiaci�n y p�rdidas
diel�ctricas, as� como su susceptibilidad a la interferencia externa
son excesivas. Por lo tanto, los conductores coaxiales se utilizan extensamente,
para aplicaciones de alta frecuencia, para reducir las p�rdidas y para
aislar las trayectorias de transmisi�n. El cable coaxial b�sico
consiste de un conductor central rodeado por un conductor exterior conc�ntrico
(distancia uniforme del centro). A frecuencias de operaci�n relativamente
altas, el conductor coaxial externo proporciona una excelente protecci�n
contra la interferencia externa. Sin embargo, a frecuencias de operaci�n
m�s bajas, el uso de la protecci�n no es coestable. Adem�s,
el conductor externo de un cable coaxial general mente est� unido a tierra,
to que limita su uso a las aplicaciones desbalanceadas.

Esencialmente, hay dos tipos de cables coaxiales: l�neas
r�gidas llenas de aire Y l�neas s�lidas flexibles. El material
aislante es un material de polietileno s�lido no conductivo que proporciona
soporte, as� como aislamiento el�ctrico entre el conductor interno
y el externo. El conductor interno es un cable de cobre flexible que puede ser
s�lido o hueco.

Los cables coaxiales r�gidos llenos de aire son relativamente
caros de fabricar, y el aislante de aire tiene que estar relativamente libre
de humedad para minimizar las p�rdidas Los cables coaxiales s�lidos
tienen p�rdidas menores y son m�s f�ciles de construir,
de instalar, y de dar mantenimiento. Ambos tipos de cables coaxiales son relativamente
inmunes a la radiaci�n externa, ellos en si irradian muy poca, y pueden
operar a frecuencias mas altas que sus contrapartes de cables paralelos. Las
desventajas b�sicas de las l�neas de transmisi�n coaxial
es que son caras y tienen que utilizarse en el modo desbalanceado.

Balunes. Un dispositivo de circuitos que se utiliza
para conectar una l�nea de transmisi�n balanceada a una carga
desbalanceada se llama balun (balanceado a desbalanceado). 0 m�s com�nmente,
una l�nea de transmisi�n desbalanceada, como un cable coaxial,
se puede conectar a una carga balanceada, como una antena, utilizando Un transformador
especial con un primario desbalanceado y un bobinado secundario con conexi�n
central.

El conductor externo (protector) de una l�nea de transmisi�n
coaxial desbalanceada generalmente se conecta a tierra. A frecuencias relativamente
bajas, pile de utilizarse un transformador ordinario para aislar la tierra de
la carga, como se muestra en la figura 8a. El balun debe tener una protecci�n
electrost�tica conectada a tierra f�sica para minimizar los efectos
de capacitan c�as dispersas.

Para las frecuencias relativamente altas, existen varios tipos
diferentes de balunes para las l�neas de transmisi�n.

El tipo m�s com�n es un balun de banda angosta,
llamados a veces balun choque, camisa o balun de bazuca, como se muestra en
ha figura 88b. Se coloca alrededor una camisa de un cuarto de longitud de onda
y se conecta al conductor externo de un cable coaxial. En consecuencia, la impedancia
que se ye, desde la l�nea de transmisi�n, est� formada
por una camisa y el conductor externo y es igual a infinito (o sea, que el conductor
externo ya no tiene una impedancia de cero a tierra). As� que, uno de
los cables del par balanceado se puede conectar a la camisa sin hacer un cortocircuito
a la se�al. El segundo conductor se conecta al conductor interno del
cable coaxial.

DEFINICI�N DE L�NEA DE TRANSMISI�N

• Es cualquier sistema de conductores, semiconductores, o la combinaci�n
  de ambos, que puede emplearse para transmitir informaci�n, en la forma
  de energ�a el�ctrica o electromagn�tica entre dos puntos.

• Son circuitos en frecuencias muy altas donde las longitudes de onda son
  cortas, estas act�an como circuitos resonantes y aun como componentes
  reactivos en VHF y UHF y frecuencias microondas.

Cada autor maneja su definici�n de l�nea de transmisi�n,
en esencia es lo mismo asi que yo lo defino como:

“ES UN MEDIO O DISPOSITIVO POR DONDE SE PROPAGA O TRANSMITE
INFORMACI�N (ONDAS ELECTROMAGN�TICAS) A ALTAS FRECUENCIAS.”

CIRCUITO EQUIVALENTE DE UNA L�NEA DE TRANSMISI�N

DEFINICI�N DE LOS PAR�METROS
DEL CIRCUITO

R.- Resistencia total en Serie de la l�nea por unidad
de longitud, incluyendo ambos conductores. Unidades: Ohms/metro.

L.- Inductancia total en Serie de la l�nea por unidad
de longitud, incluyendo la inductancia debida al flujo magn�tico interno
y externo a los conductores de la l�nea. Henrios/metro.

G.- Conductancia en paralelo de la l�nea por unidad
de longitud. Es una representaci�n de las p�rdidas que son proporcionales
al cuadrado de la tensi�n entre los conductores o al cuadrado del campo
el�ctrico en el medio. Generalmente G representa una p�rdida interna
molecular de los materiales aislantes diel�ctricos. Siemens/metro.

C.- Capacidad en paralelo de la l�nea por unidad de
longitud. Farads/metro.

Nota.- Los s�mbolos definidos tienen diferentes significados
y dimensiones que los empleados en el an�lisis de circuitos el�ctricos.
En el caso de las l�neas de tx, tratadas como redes de dos puertos con
longitudes no despreciables, dichos s�mbolos representan resistencia,
inductancia, etc, por unidad de longitud.

Las corrientes en la l�nea est�n acompa�adas
de un campo magn�tico. La inductancia distribuida de la l�nea
es una medida de la energ�a almacenada en este campo magn�tico
en una unidad de longitud de l�nea y por unidad de corriente.

Existe p�rdida de potencia a medida que las corrientes
de l�nea fluyen por los conductores. La resistencia distribuida de la
l�nea es una medida de la p�rdida de potencia en la unidad de
longitud de la l�nea y por unidad de corriente.

La diferencia de potencial de la l�nea est�
asociada a un campo el�ctrico. La capacitancia distribuida es una medida
de la energ�a almacenada en este campo, en la unidad de longitud de la
l�nea por unidad de diferencia de potencial.

Existe p�rdida de potencia en el espacio entre
los conductores. La conductancia distribuida de la l�nea es una medida
de esta p�rdida, en la unidad de longitud de la l�nea por unidad
de tensi�n.

La existencia de coeficientes de circuito distribuido
en paralelo sugiere la posibilidad de que las corrientes del conductor
pueden ser diferentes en distintas secciones transversales de la l�nea.
Corrientes de conducci�n o corrientes de desplazamiento fluir�n
entre los conductores en funci�n de la tensi�n entre ellos o de
su tasa de cambio con el tiempo, respectivamente. Las corrientes en la l�nea
en dos secciones transversales separadas, difieren en una cantidad de corriente
transversal en la parte de l�nea tratada.

CARACTER�STICAS DE LA TRANSMISI�N

Las caracter�sticas de una l�nea de transmisi�n
se llaman constantes secundarias y se determinan con las cuatro constantes primarias.
Las constantes secundarias son impedancia caracter�stica y constante
de propagaci�n.

Impedancia caracter�stica. Para una m�xima
transferencia de potencia, desde la fuente a la carga (o sea, sin energ�a
reflejada), una l�nea de transmisi�n debe terminar se en una carga
puramente resistiva igual a la impedancia caracter�stica de la l�nea.
La impedancia caracter�stica (Z₀ de una l�nea de transmisi�n
es una cantidad compleja que se expresa en ohms, que idealmente es independiente
de la longitud de la l�nea, y que no puede medirse. La impedancia caracter�stica
(que a veces se llama resistencia a descarga) se define como la impedancia que
se ve desde una l�nea infinitamente larga o la impedancia que se ve desde
el largo finito de una l�nea que se termina en una carga totalmente resistiva
igual a la impedancia caracter�stica de la l�nea. Una l�nea
de transmisi�n almacena energ�a en su inductancia y capacitancia
distribuida. Si la l�nea es infinitamente larga, puede almacenar energ�a
indefinidamente; est� entrando energ�a a la l�nea desde
la fuente y ninguna se regresa. Por lo tanto, la l�nea act�a como
un resistor que disipa toda la energ�a. Se puede simular l�nea
infinita si se termina una l�nea finita con una carga puramente resistiva
igual a Z toda la energ�a que entra a ha l�nea desde la fuente
se disipa en la carga (esto supone una l�nea totalmente sin p�rdidas).

C�LCULO DE IMPEDANCIA CARACTER�STICA (Z₀)

Nota. Las formulas siguientes llevan todo un proceso que no
describir�, me limitare solo a su forma general y simplificaci�n.
Solo manejare para altas frecuencias, ya que considero m�s pr�ctico
y comprensible.

Para frecuencias extremadamente altas, la inductancia y la capacitancia
dominan

Puede verse de la ecuaci�n anterior que para frecuencias
altas, la impedancia caracter�stica en una l�nea de transmisi�n
se acerca a una constante, es independiente de la frecuencia y longitud, y se
determina solo por la inductancia y capacitancia. Tambi�n puede verse
que el �ngulo de fase es de 0�. Por lo tanto, Z, es totalmente resistiva
y toda la energ�a incidente se absorber� por la l�nea.

Desde un enfoque puramente resistivo, puede deducirse f�cilmente
que la impedancia vista, desde la l�nea de transmisi�n, hecha
de un n�mero infinito de secciones se acerca ala impedancia caracter�stica.

CONSTANTE DE PROPAGACI�N.

La constante de propagaci�n (a veces llamada el coeficiente
de propagaci�n) se utiliza para expresar la atenuaci�n (p�rdida
de la se�al) y el desplazamiento de fase por unidad de longitud de una
l�nea de transmisi�n. Conforme se propaga una onda, a lo largo
de la l�nea de transmisi�n, su amplitud se reduce con la distancia
viajada. La constante de propagaci�n se utiliza para determinar la reducci�n
en voltaje o corriente en la distancia conforme una onda TEM se propaga a lo
largo de la l�nea de transmisi�n.

Para una l�nea infinitamente larga, toda la potencia
incidente se disipa en la resistencia del cable, conforme la onda se propague
a lo largo de la l�nea. Por lo tanto, con una l�nea infinitamente
larga o una l�nea que se ve como infinitamente larga, como una l�nea
finita se termina en un carga acoplada (Z = ZL), no se refleja ni se regresa
energ�a nuevamente a la fuente. Matem�ticamente, la constante
de propagaci�n es

La constante de propagaci�n es una cantidad compleja
definida por

Ya que un desplazamiento de fase de 2 rad ocurre sobre una
distancia de una longitud de onda

A frecuencias de radio e intermedias wL> R y wC> G por
lo tanto

FACTOR DE VELOCIDAD

Una consideraci�n importante en aplicaciones de l�neas
de transmisi�n es que la velocidad de la se�al en la l�nea
de transmisi�n es m�s lenta que la velocidad de una se�al
en el espacio libre. La velocidad de propagaci�n de una se�al
en un cable es menor que la velocidad de propagaci�n de la luz en el
espacio libre, por una fracci�n llamada factor de velocidad.

La velocidad a la que viaja una onda electromagn�tica,
en una l�nea de transmisi�n, depende de la constante diel�ctrica
del material aislante que separa los dos conductores. El factor de velocidad
se puede obtener, aproximadamente, con la formula

en donde Er es la constante diel�ctrica de un material
determinado (permeabilidad del material relativo a la permeabilidad del vaci�,
la relaci�n E/Er,).

La constante diel�ctrica es simplemente la permeabilidad
relativa del material. La constante diel�ctrica relativa del aire es
1.0006. Sin embargo, la constante diel�ctrica de los materiales com�nmente
utilizados en las l�neas de transmisi�n var�an de 1.2 a
2.8, dando factores de velocidad desde 0.6 a 0.9. Los factores de velocidad
para varias configuraciones comunes para l�neas de transmisi�n
se indican en la tabla 8-1 y las constantes diel�ctricas para varios
materiales se listan en la tabla 8-2.

La constante diel�ctrica depende del tipo de material
que se utilice. Los inductores almacenan energ�a magn�tica y los
capacitadores almacenan energ�a el�ctrica. Se necesita una cantidad
finita de tiempo para que un inductor o capacitor tome o d� energ�a.
Por lo tanto, la velocidad a la cual una onda electromagn�tica se propaga
a lo largo de una l�nea de transmisi�n varia con la inductancia
y la capacitancia del cable. Se puede mostrar que el tiempo T= vL Por lo tanto,
la inductancia, la capacitancia, y la velocidad de propagaci�n est�n
relacionadas matem�ticamente por la formula.

Velocidad X tiempo = distancia

Por lo tanto,

Substituyendo por el tiempo da

Si la distancia se normaliza a 1 m, la velocidad de propagaci�n
para una l�nea sin perdidas es:

LONGITUD EL�CTRICA DE UNA L�NEA
DE TRANSMISI�N

La longitud de una l�nea de transmisi�n relativa
a la longitud de onda que se propaga hacia abajo es una consideraci�n
importante, cuando se analiza el comportamiento de una l�nea de transmisi�n.
A frecuencias bajas (longitudes de onda grandes), el voltaje a lo largo de la
l�nea permanece relativamente constante. Sin embargo, para frecuencias
altas varias longitudes de onda de la se�al pueden estar presentes en
la l�nea al mismo tiempo Por lo tanto, el voltaje a lo largo de la l�nea
puede variar de manera apreciable. En consecuencia, la longitud de una l�nea
de transmisi�n frecuentemente se da en longitudes de onda, en lugar de
dimensiones lineales.

Los fen�menos de las l�neas de transmisi�n
se aplican a las l�neas largas. Generalmente, una l�nea de transmisi�n
se define como larga si su longitud excede una dieciseisava parte de una longitud
de onda; de no ser as�, se considera corta. Una longitud determinada,
de l�nea de transmisi�n, puede aparecer corta en una frecuencia
y larga en otra frecuencia.

Por ejemplo, un tramo de 10 m de l�nea de transmisi�n
a 1000 Hz es corta = 300,000 m; 10 m es solamente una peque�a fracci�n
de una longitud de onda). Sin embargo, la misma l�nea en 6 GHz es larga
(A = 5 cm; la l�nea es de 200 longitudes de onda de longitud).

P�RDIDAS EN LA L�NEA DE
TRANSMISI�N

Para prop�sitos de an�lisis se consideran las
l�neas sin perdidas o ideales, como todo en la electr�nica se
considera ideal, pero no lo son. En las l�neas existen ciertos tipos
de perdidas a continuaci�n har� una breve descripci�n de
ellas.

P�RDIDA DEL CONDUCTOR:

Como todos los materiales semiconductores tienen cierta resistencia finita,
hay una perdida de potencia inherente e inevitable.

P�RDIDA POR RADIACI�N:

Si la separaci�n, entre los conductores en una l�nea
de transmisi�n, es una fracci�n apreciable de una longitud de
onda, los campos electroest�ticos y electromagn�ticos que rodean
al conductor hacen que la l�nea act�e como antena y transfiera
energ�a a cualquier material conductor cercano.

P�RDIDA POR CALENTAMIENTO DEL DIEL�CTRICO:

Una diferencia de potencial, entre dos conductores de una l�nea
de transmisi�n causa la p�rdida por calentamiento del diel�ctrico.
El calor es una forma de energ�a y tiene que tomarse de la energ�a
que se propaga a lo largo de la l�nea. Para l�neas diel�ctricas
de aire, la p�rdida de calor es despreciable. Sin embargo, para l�neas
s�lidas, se incrementa la p�rdida por calentamiento del diel�ctrico
con la frecuencia.

P�RDIDA POR ACOPLAMIENTO:

La p�rdida por acoplamiento ocurre cada vez que una
conexi�n se hace de o hacia una l�nea de transmisi�n o
cuando se conectan dos partes separadas de una l�nea de transmisi�n.
Las conexiones mec�nicas son discontinuas (lugares donde se encuentran
materiales diferentes). Las discontinuidades tienden a calentarse, a radiar
energ�a, y a disipar potencia

CORONA (DESCARGAS LUMINOSAS)

La corona es una descarga luminosa que ocurre entre los dos
conductores de una �l�nea de transmisi�n, cuando la diferencia
de potencial, entre ellos, excede el voltaje de ruptura del aislante diel�ctrico.
Generalmente, una vez que ocurre una corona, se puede destruir la l�nea
de transmisi�n.

ONDAS INCIDENTES Y REFLEJADAS

Una l�nea de transmisi�n ordinaria es bidireccional;
la potencia puede propagarse, igualmente bien, en ambas direcciones. El voltaje
que se propaga, desde la fuente hacia la carga, se llama voltaje incidente,
y el voltaje que se propaga, desde la carga hacia la fuente se llama voltaje
reflejado. En forma similar, hay corrientes incidentes y reflejadas. En consecuencia,
la potencia incidente se propaga hacia la carga y la potencia reflejada se propaga
hacia la fuente. El voltaje y la corriente incidentes, siempre est�n
en fase para una impedancia caracter�stica resistiva. Para una l�nea
infinitamente larga, toda la potencia incidente se almacena por la l�nea
y no hay potencia reflejada. Adem�s, si la l�nea se termina en
una carga totalmente resistiva, igual a la impedancia caracter�stica
de la l�nea, la carga absorbe toda la potencia incidente (esto supone
una l�nea sin p�rdidas). Para una definici�n m�s
pr�ctica, la potencia reflejada es la porci�n de la potencia incidente
que no fue absorbida por la carga. Por lo tanto, la potencia reflejada
nunca puede exceder la potencia incidente.

L�neas resonantes y no resonantes

Una l�nea sin potencia reflejada se llama l�nea
no resonante o plana. En una l�nea plana, el voltaje y la corriente son
constantes, a trav�s de su longitud, suponiendo que no hay p�rdidas.
Cuando la carga es un cortocircuito o circuito abierto, toda la potencia incidente
se refleja nuevamente hacia la fuente. Si la fuente se reemplazara con un circuito
abierto o cortocircuito y la l�nea no tuviera p�rdidas, la energ�a
que est� presente en la l�nea se reflejar�a de un lado
a otro (oscilara), entre las terminaciones de la carga y la fuente, en forma
similar a la potencia en un circuito tanque. Esto se llama l�nea resonante.
En una l�nea resonante, la energ�a se transfiere en forma alternada
entre los campos magn�ticos y el�ctricos de la inductancia y la
capacitancia distribuidas. La figura 8-14 muestra una fuente, una l�nea
de transmisi�n, y una carga con sus ondas incidentes y reflejadas correspondientes.

8.14

COEFICIENTE DE REFLEXI�N

El coeficiente de reflexi�n (a veces llamado el coeficiente
de la reflexi�n), es una cantidad vectorial que representa a la relaci�n
del voltaje reflejado al voltaje incidente 0 corriente reflejada a la corriente
incidente. Matem�ticamente, el coeficiente de reflexi�n es gamma,
f, definido por

o tambi�n:

RELACI�N DE ONDA ESTACIONARIA

La relaci�n de onda estacionaria (SWR), se define como
la relaci�n del voltaje m�ximo con el voltaje m�nimo, o
de la corriente m�xima con la corriente m�nima de una onda.

Relaci�n de onda estacionaria

La relaci�n de onda estacionaria (SWR), se define como
la relaci�n del voltaje m�ximo con el voltaje m�nimo, o
de la corriente m�xima con la corriente m�nima de una onda. A
ello tambi�n se llama relaci�n de voltajes de onda estacionaria.
(VSWR). En esencia es una medida de la falta de compensaci�n entre la
impedancia de carga y la impedancia caracter�stica de la l�nea
de transmisi�n.

La ecuaci�n correspondiente es :

(Adimensional)

Los m�ximos de voltaje (Vmax) se presentan cuando las
ondas incidentes y reflejadas est�n en fase ( es decir, sus m�ximos
pasan por el mismo punto de la l�nea, con la misma polaridad) y los m�nimos
de voltaje(Vmin) se presentan cuando las ondas incidentes y reflejadas est�n
desfasadas 180�. La ecuaci�n queda:

Ondas estacionarias en una l�nea abierta

Cuando las ondas incidentes de voltaje y corriente alcanzan
una terminaci�n abierta, nada de la potencia se absorbe; toda se refleja
nuevamente a la fuente. La onda de voltaje incidente se refleja exactamente,
de la misma manera, como si fuera a continuar a lo largo de una l�nea
infinitamente larga. Sin embargo. La corriente incidente se refleja 180� invertida
de como habr�a continuado si la l�nea no estuviera abierta. Conforme
pasen las ondas incidentes y reflejadas, las ondas estacionarias se producen
en la l�nea. La figura 8-16 muestra las ondas estacionarias de voltaje
y de corriente, en una l�nea de transmisi�n que est� terminada
en un circuito abierto. Puede verse que la onda estacionaria de voltaje tiene
un valor m�ximo, en la terminaci�n abierta, y una longitud de
onda de un cuarto de valor m�nimo en el circuito abierto. La onda estacionaria
de corriente tiene un valor m�nimo, en la terminaci�n abierta,
y una longitud de onda de un cuarto de valor m�ximo en el circuito abierto.
Es l�gico suponer que del voltaje m�ximo ocurre a trav�s
de un circuito abierto y hay una corriente m�nima.

Las caracter�sticas de una l�nea de transmisi�n
terminada en un circuito abierto pueden resumirse como sigue:

1. La onda incidente de voltaje se refleja de nuevo exactamente
como si fuera a continuar (o sea, sin inversi�n de fase).

2. La onda incidente de la corriente se refleja nuevamente
1800 de como habr�a continuado.

3. La suma de las formas de ondas de corriente reflejada e
incidente es m�nima a circuito abierto.

4. La suma de las formas de ondas de corriente reflejada e
incidente es m�xima a circuito abierto.

Ondas estacionarias en una l�nea en cortocircuito

As� como en una l�nea de circuito abierto nada
de la potencia incidente ser� adsorbida por la carga, cuando una l�nea
de transmisi�n se termina en un cortocircuito. Sin embargo, con una l�nea
en corto, el voltaje incidente y las ondas de corriente se reflejan, nuevamente
de la manera opuesta La onda de voltaje se refleja 180⁰ invertidos
de como habr�a continuado, a lo largo de una l�nea infinitamente
larga, y la onda de corriente se refleja exactamente de la misma manera como
si no hubiera corto.

Las caracter�sticas de una l�nea de transmisi�n
terminada en corto puede resumir como sigue:

1. La onda estacionaria de voltaje se refleja hacia atr�s 180 invertidos
   de c�mo habr�a continuado.

• La onda estacionaria de corriente Se refleja, hacia atr�s, como si
  hubiera continuado.

• La suma de las formas de ondas incidentes y reflejadas es m�xima
  en el corto.

• La suma de las formas de ondas incidentes y reflejadas es cero en el corto.

Para una l�nea de transmisi�n terminada en un
cortocircuito o circuito abierto, el coeficiente de reflexi�n es 1 (el
peor caso) y la SWR es infinita (tambi�n la condici�n de peor
caso).

CONCEPTOS QUE AYUDAR�N A NO
REPROBAR EX�MENES.

Constantes secundarias

As� se le llaman a las caracter�sticas de la l�nea de
transmisi�n.

(Z0, y la cte. de propagaci�n).

Impedancia Caracter�stica

1.-es una cantidad compleja que se expresa en ohms, que idealmente es independiente
de la longitud de la l�nea, y que no puede medirse.

2 .-A la raz�n del voltaje a la corriente para cualquier Z en una l�nea
infinitamente larga V⁺ (z)/I⁺(z)=V⁺₀/I⁺₀
es independiente de Z

3.- La impedancia caracter�stica de una l�nea de transmisi�n
es la impedancia (relaci�n entre la tensi�n y la corriente) que
se medir�a en un plano de z = cte. sobre la l�nea infinita para
una onda progresiva.

El factor de velocidad

(a veces llamado constante de velocidad) se define simplemente como la relaci�n
de la velocidad real de propagaci�n, a trav�s de un medio determinado
a la velocidad de propagaci�n a trav�s del espacio libre.

L�nea de Transmisi�n

Es un medio o dispositivo por donde se propaga o transmite informaci�n
(ondas electromagn�ticas) a altas frecuencias.

Constante de propagaci�n

Es el indicador de la reducci�n de voltaje o corriente en la distancia
conforme una onda TEM se propaga a lo largo de la l�nea de transmisi�n.

Coeficiente de atenuaci�n

Es la reducci�n de Voltaje o corriente.

Coeficiente de desplazamiento

Es el desplazamiento de fase por unidad de longitud

SWR

Se define como la relaci�n de voltaje m�ximo con el voltaje m�nimo,
o de la corriente m�xima con la corriente m�nima de una onda.

Coeficiente de reflexi�n

Es una cantidad vectorial que representa la relaci�n del voltaje reflejado
entre el voltaje incidente, o la corriente reflejada entre la corriente incidente.

Longitud de Onda

Es la distancia de un ciclo en el espacio.

Par�metros distribuidos

Se le llama as� cuando las constantes primarias est�n distribuidas
uniformemente en toda la longitud de la l�nea.

Constantes primarias

Resistencia de cd en serie.

Inductancia en serie.

Capacitancia en paralelo.

Conductancia en paralelo.

PARAMETRO

Unidades

Resistencia

Ω/m

Inductancia

H/m

Capacitancia

F/m

Conductancia

/m

CONCLUSIONES

Con el presente trabajo realizado sobre l�neas de transmisi�n,
primero que nada, comprend� lo que es construir tu propio conocimiento,
ya que al estar leyendo de varias fuentes el tema, formas tu propio concepto
para asi, comprender mejor; ya sea una palabra o una formula que seria desde
mi punto de vista, lo m�s �ptimo.

En los antecedentes de las l�neas de transmisi�n,
me di una idea de donde provienen �stas. La inquietud de los hombres
para comunicarse, lo que se pensaba en esa �poca, como se iban mejorando
las t�cnicas, as� como la comercializaci�n. Un dato importante
que me llam� la atenci�n, fue que Heaviside dej� la escuela
a los 16 a�os, y aprendi� el c�digo Morse, redujo las ecuaciones
de Maxwell a solo 2. Algo que me inquieta, m�s que la forma en que realiz�
esta haza�a es lo que motiv� a que hiciera todo lo que hizo. A
veces lo importante no es saber sino querer.

Para finalizar el cap�tulo en el trabajo, trat�
de abarcar desde mi perspectiva lo m�s importante y reafirmar lo visto
en clase. Cuando estudias es cuando se dan las dudas, y te da la posibilidad
de expandir tu conocimiento.

Bibliograf�a

Sistemas de Comunicaci�n electr�nicas (cuarta
edici�n)

TOMASI

Prentice Hall

INTERNET

L�neas de Transmisi�n

Neri Vela

Fundamentos de electromagnetismo

Sistemas Electr�nicos de Comunicaciones para ingenier�a.

Frenzel Pearson

Mc. Graw Hill.

David K. Cheng.

ELABORADO

Armando Pacheco Vega

apv3000[arroba]hotmail.com

Soy estudiante del Instituto Tecnol�gico de Los mochis Sinaloa carrera
Ing, en Electr�nica especialidad Sistemas Digitales 7mo Semestre

M�xico