Fundamentos de procesos industriales (página 4)

Partes: 1, 2, 3, 4

m es la masa del elemento diferencial y g es la gravedad. Reemplazando las fuerzas
utilizando la definición de presión y la masa utilizando la definición de densidad,
pA*A ? pB *A? ?*Vd *g
donde Vd es el volumen y ? es la densidad. Como
Vd
A
ZB ? ZA ?
se tiene finalmente que
pA ? pB ? ?*g*(ZB ?ZA)
como se trata de un elemento diferencial, se concluye que la variación de presión se expresa
mediante

dp ? ??dZ
Ec. 3-2
donde ? ? ?g , se conoce como peso específico. El signo negativo indica que la presión
disminuye al aumentar la altura.
p
?
h ?
Ec. 3-5
Las variaciones de presión en un fluido compresible son pequeñas, por lo general, ya que los
pesos específicos son pequeños, como lo son también las diferencias de elevación consideradas
generalmente en casos prácticos. Solamente para el mercurio, que tiene un peso específico 13.6
veces mayor que el del agua, se tienen presiones significativas con pequeñas alturas de columna
de fluido.

La ecuación diferencial de presión hidrostática permite el cálculo de la presión barométrica en la
troposfera, aplicada a un fluido compresible: el aire. Utilizando la densidad del aire calculada con la
ecuación de los gases ideales y suponiendo una disminución lineal de la temperatura con la altura,
se puede determinar la presión barométrica como función de la altura y de la temperatura, como se
muestra a continuación:

Para un gas ideal,
PM
RT
? ?
donde P es la presión (en kPa), M es el peso molecular del aire, 29 kg/kmol, R es la constante de
los gases ideales 8.31451 kPa?m3kmol-1K-1 y T es la temperatura (en K). Se puede suponer que la
temperatura varía con la altura mediante
T ?T0 ??Z
donde ?=0.0065 K/m, T0 = 288 K (15 °C).

La ecuación de presión hidrostática quedará
B

A
Z=0
Figura 3.1 Elemento diferencial de un fluido.

La diferencia de presión entre dos puntos a distintos niveles en un líquido (fluido incompresible) es:
p2 ? p1 ??(Z2 ?Z1) Ec. 3-3

donde ? es el peso específico del fluido y ?h es la diferencia de niveles. Si el punto 1 está en la
superficie del líquido y h incrementa hacia abajo, la ecuación se transforma en
p ??h Ec. 3-4

Las ecuaciones anteriores se aplican si el peso específico permanece constante con la altura. La
altura de líquido que produce una presión relativa p se obtiene mediante
Z = ZB

dZ

Z = ZA

p ?101.325*? ? 0
? ?
kmol?K
gdZ
PM
R(T0 ??Z)
dp ? ??gdZ ? ?
Separando variables
dp
p
?
?
Mg dZ
R T0 ??Z
Integrando teniendo en cuenta que para Z = 0, p = 101.325 kPa se obtiene
Ec. 3-6
Mg
?T ??Z ?R?
? T0 ?
Observe que Mg/(R?) es adimensional
1kN
*
1000 N
K
*0.0065
m
? 5.258647
kg m
29 *9.8
kmol s
kN?m
8.31451
?
Mg
R?
Esta ecuación predice una presión a la altura del Everest de tan solo 31.40 kPa (236 mmHg) con
una temperatura de –42.51 °C, tal como se muestra en la Tabla siguiente.

Tabla 3-1 Resultados de la modelación del aire como un fluido estático.
Z(m)
0
100
500
1000
2000
8848
p (kPa)
101.33
100.13
95.45
89.86
79.47
31.40
T (°C)
15.00
14.35
11.75
8.50
2.00
-42.51
10000 26.40
-50.00
3.4
Manómetros
Un manómetro es un dispositivo que sirve para medir presiones manométricas o diferencias de
presiones en ductos.

Ejemplo 1:
Para una presión manométrica en A de –10.89 kPa, encontrar la densidad relativa del líquido
manométrico B de la Figura 3.2.

Solución:

pC ? pD pA ?1.6*? agua*(3.200?2.743) ? ?10.89?1.6*9.8*0.457 ? ?3.724 kPa
Ahora bien pG = pD = -3.724 kPa, ya que el peso de los 0.686 m de aire puede despreciarse sin
cometer un error apreciable. Además pF= pE= 0.
Por tanto,
pG ? pE ?S*9.800*(3.429?3.048)
?3.724 ? 0?S*9.800*(0.381)

Figura 3.3 Manómetro con una longitud desconocida.
S ? 0.997
Lo que implica que el fluido B es agua!
A
3.200 m
2.743 m
C
D
S=1.6
E
F
G
3.429 m
3.048 m
Aire
A
Agua
1
xm
0.7 m
1.5 m
Líquido B S=?

Figura 3.2 Manómetro con un líquido de densidad desconocida.

Ejemplo 2:
Determinar la presión diferencial entre las tuberías A y B para la lectura del manómetro diferencial
que se muestra en la Figura 3.3.

Solución:
pA ? p1 ?? agua*(Z1 ?Z A) ? 9800*x
p1 ? p2 ? 0.8*? agua*(Z2 ?Z1) ? 0.8*9800*0.7
p2 ? pB ?? agua*(ZB ?Z2) ? ?9800*(x?0.7?1.5)
Sumando las tres ecuaciones, se obtiene
pA ? pB ?9800(x?0.8*0.7? x?0.7?1.5) ?13328Pa ?13.328kPa

Los principios físicos más útiles en las aplicaciones de la mecánica de fluidos, en la parte
concerniente a la dinámica, son el balance de materia o ecuación de continuidad, la ecuación del
balance de cantidad de movimiento (o ecuación de Bernoulli) y el balance de energía mecánica.

Aceite
S=0.8
2

Agua
B

mA ? mB
3.5
Ecuación de continuidad
En el flujo estacionario, el balance de materia, es sencillo. La velocidad de entrada de masa en el
sistema de flujo es igual a la de salida, ya que la masa no puede acumularse ni vaciarse dentro del
sistema de flujo en condiciones estacionarias.

Consideremos el tubo representado en la Figura 3.4. El fluido entra a la tubería en el punto A,
donde el área de sección transversal es AA, la velocidad es VA y la densidad es ?A, y sale por el
punto B, donde el área de la sección transversal es AB, la velocidad es VB y la densidad es ?B. Así
el flujo másico en el punto A será,
?
mA ? ? AVAAA
y el flujo másico en el punto B será:
.?
mB ? ?BVBAB
Ec. 3-7

Ec. 3-8
Figura 3.4 Volumen de control para demostrar la ecuación de continuidad.
El principio de conservación de masa establece que:
. .

Con lo que se obtiene
?AVAAA ? ?BVBAB
Ec. 3-9

Ec. 3-10
que se conoce como ecuación de continuidad y se aplica tanto a fluidos compresibles como
incompresibles. El término VA*AA se conoce como flujo volumétrico o caudal. La velocidad VA en
realidad es una velocidad promedio ya que el perfil de velocidades en cualquier punto de una
tubería es variable, haciéndose mínimo en cercanías a la pared de tubería, como se muestra en la
Figura 3.5, donde además se presentan líneas de corriente (punteadas).

Una línea de corriente es una línea imaginaria en la masa de fluido en movimiento, representada
de forma tal que en cada punto de la curva, el vector de velocidad es tangente a la línea. Entre dos
líneas de corriente existe una lámina de corriente que se desliza con velocidad propia sobre la
lámina inferior. El efecto del deslizamiento produce un esfuerzo cortante conocido como
viscosidad.
Figura 3.5 Perfiles de velocidad en una tubería y líneas de corriente.

Si la densidad del fluido no cambia en el tramo estudiado y si la tubería es de sección transversal
circular se tiene:
2
2
DB
4
DA
4
?VBAB ?VB?
VAAA ?VA?
VA, ?A, AA
VB, ?B, AB

? ? ? B ? ?
donde DA es el diámetro de la tubería en el punto A y DB es el diámetro de la tubería en el punto
B.Así,
2
? D ?
? DA ?
VA
VB
Ec. 3-11
Ejemplo 3:
Fluye agua a una velocidad uniforme de 3 m/s hacia una tobera que reduce el diámetro desde 10
cm hasta 2 cm. Calcule la velocidad del agua que sale de la tobera y el flujo másico y el caudal
respectivo.

Solución:
m
s
*75
(0.02m)2
4
kg
m3
? 7.5kg/s
*?
?
mB ?1000
m3
h
m3
s
7.5
1000
? 27
?
QB ?
? 7.5*10?3
.
mB
?
Las tuberías comerciales tienen diámetros nominales que no necesariamente coinciden con su
diámetro interno real; también debido a sus diseños para soportar diversas presiones, las tuberías
tienen diversos espesores que se denominan catálogos o cédulas. La Tabla siguiente muestra las
dimensiones de tuberías comerciales de acero. Los cálculos de tuberías están restringidos a las
dimensiones comerciales por razones de obtención de ellas.
de Acero basadas en ANSI B36.10-
Tabla 3-2 Dimensiones y pesos de tuberías normalizadas
1959
Tamaño nominal Catálogo DE (cm)
(in)
DI (cm)
Espesor
(cm)
Peso
(kg/m)
¼

½

¾
40
80
40
80
40
80
1.372
1.372
2.134
2.134
2.667
2.667
0.925
0.767
1.580
1.387
2.093
1.885
0.224
0.302
0.277
0.373
0.287
0.391
0.63
0.80
1.27
1.62
1.68
2.19
Punto A,
3m/s

Figura 3.6 Tobera del ejemplo 3.

Se escoge como volumen de control el interior de la tobera. Al utilizar la ecuación de continuidad se
obtiene:
2

? DB ? ? 2 ?
Punto B

m
0.0525 m
?3 m
?5.250?
0.07793 m
m
1

1½

2

3

5
40
80
40
80
40
80
40
80
40
80
3.340
3.340
4.826
4.826
6.033
6.033
8.890
8.890
14.130
14.130
2.664
2.431
4.089
3.810
5.250
4.925
7.793
7.366
12.819
12.225
0.338
0.455
0.368
0.508
0.391
0.554
0.549
0.762
0.655
0.953
2.50
3.23
4.05
5.40
5.43
7.47
11.28
15.25
21.76
30.92
* DE: Diámetro exterior, DI: Diámetro interior.

Ejemplo 4:
Por la conducción que se presenta en la Figura 3.7 fluye crudo de petróleo cuya densidad relativa
es 0.887. La tubería A es de 2 pulgadas catálogo 40, la tubería B es de 3 pulgadas catálogo 40 y
cada una de las tuberías C es de 1 ½ pulgadas catálogo 40. A través de cada una de las tuberías
C circula la misma cantidad de líquido. A través de la tubería A se tiene un flujo de 6.7 m3/h.
Calcular el flujo másico, el caudal y la velocidad media en cada tubería.
Solución:
1h
3600s
*
m3
h
?1.8611*10?3m3/s
QA ? 6.7
kg
s
m3
s
kg
3
?1.6508
*1.8611*10?3
?
mA ? 887
2
2
4
? 2.16475*10?3m2
AA ?? *
3
1.8611*10
?3 s ? 0.85973m
2.1647*10 m2 s
VA ?
m
s
2
Tubería B:

VB ? 0.85973*? ? ? 0.39019
?7.793?
kg
s
*887
4
m
s
kg
3
2
2
?1.6508
*?
?
mB ? 0.39019
Tuberías C:
Por cada tubería C fluye la mitad de la masa, así:
Tubería C

Tubería C
Tubería B
Tubería A

Figura 3.7 Divisor de flujo del ejemplo 4.

Tubería A:

?
mC ? 0.8254kg/s
2
0.040892
4
? 0.70862m/s
?
1.8611*10?3
? *
QC
AC
VC ?
A continuación estudiaremos los efectos de la viscosidad sobre un flujo interno incompresible.
Estos flujos son especialmente importantes para los ingenieros. El flujo en un tubo circular es sin
duda el flujo interno más común de fluidos; existe en las venas y arterias de un cuerpo, en el
sistema de agua de una ciudad, en el sistema de riego de un agricultor, en los sistemas de tuberías
que transportan fluidos en una fábrica, en las líneas hidráulicas de un avión y en el chorro de tinta
de la impresora de una computadora. También existen los flujos en ductos no circulares, en
canales abiertos y en redes de tuberías como los acueductos y alcantarillados.
3.6
Ecuación de Bernoulli
Una importante relación, denominada ecuación de Bernoulli sin fricción, puede deducirse aplicando
el balance de cantidad de movimiento para el flujo estacionario de un fluido con flujo potencial a un
elemento diferencial de volumen. La ecuación de Bernoulli es una forma especial del Balance de
Energía en el que sólo aparecen términos de energía mecánica.

Consideremos un elemento de volumen de fluido que circula a lo largo de un tubo de sección
transversal constante con flujo potencial estacionario como se muestra en la Figura 3.8.
La segunda Ley de Newton, aplicada en la dirección del flujo será:
pA?(p?dp)A?mgcos? ? ma Ec. 3-12
Figura 3.8 Elemento diferencial con flujo potencial.
dZ
dL
como cos? ?
, se obtiene
dV dL
dL dt
dZ
dL
? ?AdL
pA? pA?dpA??dLA
Ec. 3-14
Así,
?dp??dZ ? ?VdV
Ec. 3-15
Integrando entre dos puntos de un tramo de tubería se obtiene
Z
pA
Ec. 3-13
(p+dp)A

Z+dZ
pA?(p ? dp)A? ?gAdLcos? ? ?Adl

dL
mg
dV
dt

?

? Z2 ? 2
(V22 ?V12)
?
2g
p1 ? p2 ??(Z2 ? Z1) ?
Ec. 3-16
Dividiendo por ? y agrupando términos se tiene finalmente
V 2
2g
V12
2g
?
? Z1 ?
p2
?
p1
?
Ec. 3-17
que es la ecuación de Bernoulli, o ecuación de energía en términos de carga (en unidades de
longitud). Cada término de la ecuación de Bernoulli tiene un nombre:
p
?
es la carga de presión
estática,
p
?
? Z es la carga piezométrica y
V 2
2g
es la carga de velocidad. La suma de carga
piezométrica y carga de velocidad se denomina carga total. Observe que para un fluido quieto, la
ecuación de Bernoulli se convierte en la ecuación del equilibrio hidrostático.

La ecuación de Bernoulli es de gran utilidad en el tratamiento de fluidos incompresibles. Dicha
ecuación establece que en flujo potencial (en ausencia de fricción o efectos viscosos), cuando la
velocidad disminuye, la presión o la altura o ambas tienden a aumentar. La razón de la
compensación entre la presión, altura y velocidad se entiende si se tiene en cuenta que estos son
términos que representan el trabajo mecánico, energía potencial y energía cinética
respectivamente, lo cual está de acuerdo con el principio de la conservación de energía.

Es común referirse a la presión p como presión estática y la suma de los dos términos
? pE
V 2
2
p ? ?
Ec. 3-18
se denomina presión de estancamiento.
Figura 3.9 Piezómetro y tubo de Pitot.
La presión estática en una tubería puede medirse con sólo instalar un piezómetro, que se muestra
en la Figura 3.9. Un dispositivo llamado tubo de Pitot, que se muestra esquemáticamente sirve
para medir la presión de estancamiento en un fluido. El punto 2 justo adentro del tubo de Pitot es

? ?
P 101.325?0.016*9.8
un punto de estancamiento, donde la velocidad es cero. Podemos utilizar la diferencia entre las
lecturas para determinar la velocidad en el punto 1, mediante la ecuación de Bernoulli, así
(p2 ? p1)
V1 ?
2
?
Ec. 3-19
Ejemplo 5:
La carga de presión estática en una tubería de aire se mide con un piezómetro que marca 16 mm
de agua. Un tubo de Pitot en el mismo punto indica 24 mm de agua. Calcule la velocidad del aire a
20°C.

Solución:
kg
m3
?1.2
La densidad del aire será
?
RT 8.314/28.84*293.15
La velocidad, aplicando la ecuación en el punto de estancamiento del tubo de Pitot será:
m
s
2
1.2
(0.024?0.016)*9800 ?11.43
V1 ?
Ejemplo 6:
Por el fondo de un gran tanque abierto, Figura 3.10 se está derramando aceite con una densidad
relativa de 0.8 por una tubería de ½ pulgada, catálogo 40. El punto de vaciado está 5 m debajo del
nivel del tanque de aceite. Calcule el caudal y la velocidad de salida del aceite despreciando los
efectos viscosos.

Solución:
La aplicación de la ecuación de Bernoulli entre los puntos 1 y 2 se hace teniendo en cuenta varias
consideraciones. La presión estática en ambos puntos es cero, pues generalmente se supone que
la presión manométrica en el nivel superior de tanques abiertos vale cero. La velocidad en el punto
1 es tan baja que se puede igualar a cero, así, la ecuación de Bernoulli quedará resumida a
V22
2g
Z1 ? Z2 ?
Obteniéndose
V2 ? 2g(Z1 ?Z2) ? 2*9.8*(5) ? 9.899 m/s
Figura 3.10
5m
1
2

1 4 ?Q
2 ?
2g ? ? D2
Q ?
D1 4 ? ?
2g? 2 *? ? 1
? ?
42 *? ?
? 1 1 ?
D1 4 ? ?
La aplicación de la ecuación de Bernoulli permite el cálculo del caudal de diversos flujos mediante
el empleo de un tubo vénturi. Un tubo vénturi es una contracción en la tubería. Se determina el
caudal en la tubería midiendo la caída de presión por efecto de la contracción.

Ejemplo 7:
La caída de presión en un tubo vénturi se muestra en la Figura 3.11. En el punto 1 la tubería tiene
un diámetro de 10 cm. En el punto 2 el diámetro es 8 cm. El manómetro utiliza mercurio. Determine
el caudal.

Solución:
La ecuación de Bernoulli aplicada entre los puntos 1 y 2 será
V12
2g
V22
2g
?
?
p1 ? p2
?
Figura 3.11 Tubo vénturi.
como
D2
4
D1 2
4
?V2 *?
Q ?V1 *?
se tiene
?
?
?
?
2
4
2 2
p1 ? p2
?
Despejando el caudal se tiene
4
Q ?
? p ? p2 ?
? ? ?
? ?
? D2
La caída de presión entre los puntos 1 y 2 se puede igualar a la diferencia de niveles en el
manómetro de mercurio, así
? Z2 ? Z1 ? 5cm Hg
p1 ? p2
?
5 cm
1
2

m2
2*9.8 2 *? 2 *
?
16*?
4 ?
?0.08 0.1 ? m
? 2 ? Z2 ? 2 ? hL
N
m2
p1 ? p2 ?13.6*9800*0.05 ? 6664
Entonces
N

s N
m3 ? 0.02388m ? 23.88L
Q ?

3.7
6664
m

9800 3
? 1 1 ? 1 s s
4 4

Balance de Energía
Cuando un cuerpo sólido se mueve en un fluido, se originan fuerzas que no tendrían lugar si el
sólido se moviera en su espacio vacío. Por la tercera Ley de Newton, el cuerpo ejerce sobre el
fluido una fuerza igual pero de sentido contrario a la que el fluido ejerce sobre el sólido. Esta fuerza
que el fluido ejerce sobre el sólido se traduce en pérdidas de energía debido al movimiento del
sólido en el fluido. Esta fuerza también es análoga a la fuerza que experimenta un fluido cuando se
mueve por una superficie sólida, como en el caso del agua que se transporta por una tubería o el
movimiento del fluido entre dos placas.

En casi todos los problemas de flujo, es necesario considerar las pérdidas, las cuales se deben a
dos efectos primarios: 1. La viscosidad produce fricción interna que eleva la energía interna o
causa transferencia de calor. 2. Los cambios de geometría producen flujos separados que
requieren energía útil para mantener los movimientos secundarios que se generan.

En una tubería, las pérdidas debidas a efectos viscosos se distribuyen por toda la longitud,
mientras que la pérdida debida a un cambio de geometría (una válvula, un codo, un
ensanchamiento) se concentra en las inmediaciones del cambio de geometría. El cálculo analítico
de las pérdidas es un poco difícil, sobre todo si el flujo es turbulento. En general, la predicción de
las pérdidas se basa en fórmulas empíricas, como se verá más adelante. El flujo de fluidos está
siempre acompañado de rozamiento de las partículas de fluido entre sí y, consecuentemente, por
la pérdida de energía disponible; en otras palabras, tiene que existir una pérdida de presión en el
sentido del flujo.

Para aplicar la ecuación de Bernoulli a flujos reales se introduce un valor de corrección llamado
pérdida de carga, hL, que es igual a la suma de la pérdida de carga por la fricción del fluido hf y la
pérdida de carga por los cambios en la geometría de la tubería hK La pérdida de carga representa
la conversión de energía mecánica en calor, es decir, todas las formas de energía no utilizables; y
que aparece mientras el fluido fluye desde el punto uno hasta el punto dos. El valor de la pérdida
de carga hL siempre es positivo, así se respeta la pérdida de energía entre el punto uno y el punto
dos:
p V 2
V12
2g
? Z1 ?
? 2g
p1
?
Ec. 3-20
El flujo de fluido real es mucho más complejo que el flujo de fluido ideal. Debido a la viscosidad de
los fluidos reales, en su movimiento aparecen fuerzas cortantes entre las partículas fluidas y las
paredes del contorno y entre las diferentes capas de fluido. Existen dos tipos de flujos permanentes
en el caso de flujos reales, estos son el flujo laminar y el flujo turbulento. En el flujo laminar las
partículas fluidas se mueven según trayectorias paralelas formando el conjunto de ellas capas o

(kg/m )
láminas. Los módulos de las velocidades de capas adyacentes no tienen el mismo valor. El flujo
laminar está gobernado por la ley de los fluidos Newtonianos que relaciona la tensión cortante con
la velocidad de deformación angular, es decir, la tensión cortante es igual al producto de la
viscosidad del fluido por el gradiente de velocidades.
dV
dy
? ? ?
Ec. 3-21
El número de Reynolds (Re), que es un grupo adimensional, viene dado por el cociente de las
fuerzas inerciales sobre las fuerzas viscosas, que permite la distinción entre un flujo laminar y un
flujo turbulento. Para el flujo laminar la viscosidad del fluido es la magnitud física predominante y su
acción amortigua cualquier tendencia a la turbulencia. Para el flujo turbulento predominan las
fuerzas inerciales sobre la viscosidad.

Tabla 3-3 Propiedades del agua.
Temperatura (°C) Densidad
3
Peso específico (N/m3)
Viscosidad cinemática (m2/s)
0
10
20
30
40
50
60
70
80
90
100
999.9
999.7
998.2
995.7
992.2
988.1
983.2
977.8
971.8
965.3
958.4
9809
9807
9792
9768
9733
9693
9645
9592
9533
9470
9402
1.792
1.308
1.007
0.804
0.661
0.556
0.477
0.415
0.367
0.328
0.296
* Viscosidad cinemática = valor de la tabla * 10-6

Tabla 3-4 Propiedades del aire a presión atmosférica.
Temperatura
(°C)
-30
-20
-10
0
10
20
30
40
50
60
80
100
200
Densidad
(kg/m3)
1.452
1.394
1.342
1.292
1.247
1.204
1.164
1.127
1.092
1.060
1.000
0.946
0.746
Viscosidad cinemática*
(m2/s)*106
1.08* 10-6
1.16* 10-6
1.24* 10-6
1.33* 10-6
1.42* 10-6
1.51* 10-6
1.60* 10-6
1.69* 10-6
1.79* 10-6
1.89* 10-6
2.09* 10-6
2.30* 10-6
3.45* 10-6
Para tuberías circulares en flujo a tubería llena, el número de Reynolds será
Re ? ? Ec. 3-22

donde V es la velocidad (en m/s), D es el diámetro de la tubería (en m), ? es la densidad del fluido
(en kg/m3), ? es la viscosidad dinámica (en kg?s/m2), y ? es la viscosidad cinemática (en m2/s).

Tabla 3-5 Viscosidades y densidades relativas de diversas sustancias.
* Viscosidad cinemática = valor de la tabla * 10-6

Para la viscosidad dinámica se utiliza comúnmente la unidad llamada Poisse (1P= 0.1 Pa?s). Para
la viscosidad cinemática se utiliza comúnmente la unidad llamada Stoke, (1 St = 10-4 m2/s). La
Tabla 3.3 muestra las viscosidades cinemáticas para agua. La Tabla 3.4 muestra las viscosidades
cinemáticas para el aire. La Tabla 3.5 presenta la viscosidad y la densidad relativa para diversas
sustancias.

La velocidad crítica es aquella velocidad por debajo de la cual toda turbulencia es amortiguada por
la viscosidad. La experiencia demuestra que un límite superior para el régimen laminar, en tuberías
viene fijado por un valor del número de Reynolds alrededor de 2000.

La región que se conoce como la zona crítica aparece entre los números de Reynolds de 2000 y
4000. En esta región, el flujo puede ser tanto laminar como turbulento, dependiendo de varios
factores; éstos incluyen cambios de sección, de dirección del flujo y obstrucciones tales como
válvulas corriente arriba de la zona considerada. El factor de fricción en esta región es
indeterminado y tiene límites más bajos si el flujo es laminar y más altos si el flujo es turbulento.

Cuando Re es alto, mayor que 4000, significa que dominan las fuerzas inerciales. En el flujo
turbulento las partículas fluidas se mueven en forma desordenada en todas direcciones. Es
imposible conocer la trayectoria de una partícula individualmente. Para flujo turbulento, las
condiciones vuelven a ser más estables y puede establecerse factores de rozamiento definitivos.
Esto es importante ya que permite al ingeniero determinar las características del flujo de cualquier

fluido que se mueva por una tubería, suponiendo conocidas la viscosidad y la densidad en las
condiciones del flujo.

Ejemplo 8:
Se utiliza una tubería de 2 cm de diámetro para transportar agua a 20°C. Calcule la velocidad
media máxima que puede desarrollar el agua para que el flujo sea laminar.

Solución:
A 20°C ? =1.007*10-6 m2/s, entonces
?
2000*1.007*10?6
0.02
Re*?
D
V ?
? 0.101 m/s
3.8
Factor de fricción
La pérdida de carga hf causada por el esfuerzo cortante en la pared para un flujo desarrollado se
calcula mediante la ecuación de Darcy –Weisbach:
L V 2
D 2g
hf ? f
Ec. 3-23
donde f es el coeficiente de fricción que depende tanto de las propiedades del fluido y del flujo
como de la rugosidad de la tubería. En general
)
e
D
f ? f (Re,
Ec. 3-24
64
Re
del número de Reynolds, así f ?
donde e/D es la aspereza relativa. La rugosidad de una tubería, depende del material de la pared,
la cual vista al microscopio sería como se muestra en la Figura 3.12. El perfil de velocidad
promediado temporalmente para una tubería es muy sensible a la magnitud de la altura media de
los elementos de aspereza de la pared.

Todos los materiales son ásperos si se les examina con la suficiente amplificación, aunque
podemos suponer que el vidrio y el plástico son lisos con e = 0.

e

Figura 3.12 Aspereza de un material en una tubería.

Se han obtenido datos experimentales que relacionan el factor de fricción con el número de
Reynolds en flujos plenamente desarrollados en una amplia gama de asperezas de pared,
incluyendo paredes lisas. Estos datos están almacenados en el Diagrama de Moody, Figura 3.13.

El diagrama de Moody tiene varias características:

Para flujo laminar en todas las tuberías y para cualquier fluido el factor de fricción es sólo función

Figura 3.13 Diagrama de Moody.

? e
?3.7D
?
?
Para una aspereza de pared dada, medida por la aspereza relativa e/D, hay una valor de Re por
encima del cual el factor de fricción es constante, y esto define el régimen completamente
turbulento. La resistencia al flujo se debe primordialmente al arrastre de los elementos de aspereza
que penetran el flujo.

Con valores de aspereza relativa e/D más pequeños se observa que, al disminuir Re, el factor de
fricción aumenta en la zona de transición y finalmente adquiere el mismo valor que para una
tubería lisa. Los elementos de aspereza quedan sumergidos en la capa viscosa de pared y casi no
afectan el flujo principal.

Con Re< 2000, se muestra el factor de fricción del flujo laminar. La zona crítica acopla el flujo
turbulento con el laminar y podría representar un flujo oscilante que existe de forma alternada como
turbulento y como laminar.

Los valores de e en el diagrama corresponden a tuberías nuevas. Con el tiempo las tuberías se
corroen y ensucian, lo que altera tanto el diámetro como la aspereza y hace que aumente el factor
de fricción.

Las ecuaciones empíricas siguientes representan el Diagrama de Moody para Re>4000
Flujo en tubería lisa:
? 0.86lnRe f ?0.8
1
f
Ec. 3-25
Zona completamente turbulenta:

Zona de transición:
?
?
?
2.51
Re f
e
? ?0.86ln
3.7D

? ?0.86ln?
?
1
f

1
f
Ec. 3-26

Ec. 3-27
La ecuación de zona de transición se llama ecuación de Colebrook. Si e=0 en la ecuación de
Colebrook se obtiene la ecuación de flujo en tubería lisa. Si Re=? se obtiene la ecuación de zona
completamente turbulenta.

Se puede obtener una buena aproximación a la pérdida de carga en ductos con sección transversal
no circular utilizando el radio hidráulico R, que se define como
A
P
R ?
Ec. 3-28
donde A es el área de la sección transversal y P es el perímetro mojado; así el número de
Reynolds, la aspereza relativa y la pérdida de carga serán
V( 4R)
?
Re ?
, aspereza relativa =
e
4R
L V 2
4R 2g
, hf ? f
Ec. 3-29
flujo turbulento desarrollado en una tubería
Podemos identificar tres categorías de problemas para
de longitud L:
Categoría
1
2
3
Datos
Q, D, e, ?
D, e, ?, hf
Q, e, ?, hf
Incógnita
hf
Q
D

Q2L ? ? ? e
??D? ?? ?
? gD5hf ?
Q ? ?0.965? ?
?
?
? e
?
?3.17? 2L? ?
? gD3h ? ?
? LQ2 ?
? gh ?
?
f ?
?
??Q9.4?
? gh
?
?
?
D
Un problema de categoría 1 es directo y no requiere un procedimiento de iteración cuando se
utiliza el Diagrama de Moody. Los problemas de categoría 2 y 3 requieren un procedimiento de
iteración, ensayo y error, al utilizar el Diagrama de Moody. Los problemas tipo uno no son
importantes, porque generalmente se quiere conocer el diámetro o el caudal en una tubería.

Una alternativa al uso del Diagrama de Moody, que evita los procedimientos de ensayo y error, es
utilizar fórmulas deducidas empíricamente. Swamee y Jain en 1976 presentaron unas fórmulas
para flujos en tuberías, las cuales evitan el método iterativo, estas son:
?2
?
? ?
0.9
? 4.62? ? ??
? Q ? ???
5 ?ln?
gD ? ?3.7D
hf ?1.07
para 10-6< e/D< 10-2 y 3000< Re< 3*108
0.5
0.5
ln?
?3.7D
? L ?
?? ? ? para Re> 2000
? f ? ?
0.04
5.2
4.75
?
?
?
?
?
f
? L
?
?
D ? 0.66?e1.25? ?
?
para 10-6< e/D< 10-2 y 5000< Re< 3*108
Se pueden utilizar tanto unidades SI como inglesas en estas ecuaciones. Las diferencias entre los
resultados reportados por las ecuaciones de Swamee-Jain y el Diagrama de Moody son de menos
del 2%.

Ejemplo 9:
Determine la caída de presión en un tramo de 800 m de una tubería de hierro forjado de 1 ½
pulgadas cédula 40 que transporta agua a 20°C con una caudal de 0.003m3/s.

Solución:
Velocidad media:
m
s
0.003
(4.089/100)
4
2
? 2.2845
?
?
?
?
Q
2

4
Q
A
V ?
Número de Reynolds:
? 92765
?
Re ?
2.2845 * 0.04089
1.007*10?6
VD
?
Aspereza relativa:
0.046
40.89
? 0.001125
?
e
D
donde el valor de e corresponde a una tubería de hierro forjado.

Hay dos opciones para determinar el factor de fricción, ellos son el diagrama de Moody y la
ecuación de Colebrook. La ecuación permite el cálculo de más cifras significativas, pero
generalmente el diagrama permite una determinación más rápida.

El factor de fricción leído del diagrama de Moody con e/D = 0.0011 y Re = 9.3*104 será:
f ? 0.023

? ? 0.046
?1.007*10?6 *0.04089? ?? ?
? ? ???
?
? 0.046 ?3.17*(10?5)2 *300? ?
?9.8*0.15 *79.4?
Q ? ?0.965? ? ln? ?? ? ? ? 0.03762
? ?3.7*100 ? 9.8*0.1 *79.4 ? ? ?
?
?
300
El factor de fricción calculado mediante la ecuación de Colebrook, por un procedimiento iterativo
con cuatro cifras significativas será:

Tabla 3-6 Resultados del factor de fricción (ejemplo 9) usando la ecuación de Colebrook.
f supuesto
1
f
supuesto
1
f
calculado
Error
0.02100
0.02200
0.02300
0.02310
0.02317
0.02318
0.02319
0.02320
6.90065559
6.74199862
6.59380473
6.57951695
6.56957058
6.56815335
6.56673704
6.56532164
6.55281616
6.560372
6.56749003
6.56817942
6.56865966
6.56872811
6.56879653
6.5688649
0.34783944
0.18162662
0.02631471
0.01133753
0.00091092
-0.00057476
-0.00205948
-0.00354325
Así,
*
500
0.04089
2.28452
2*9.8
? 75.4752m
? 0.02318*
L V 2
D 2g
hf ? f
La pérdida de carga también se puede calcular utilizando la ecuación de Swamee-Jain, con la cual
se obtiene:
0.003
0.9
0.0032 *500
9.8*0.040895
? 74.3310m
?ln?
?? ?3.7*40.89
?
? 4.62? ? ??
?2
hf ?1.07*
Se observa una diferencia entre el valor calculado por la ecuación de Swamee-Jain y el valor
obtenido con la ecuación de Colebrook del 1.52 %

Finalmente, la caída de presión será
?P ??hf ? 9792*75.4752/1000 ? 739kPa

Ejemplo 10:
Se mide una caída de presión de 700 kPa en un tramo de 300 m de una tubería horizontal de
hierro forjado de 10 cm de diámetro que transporta petróleo (S = 0.9, ? = 10-5 m2/s). Determine el
flujo volumétrico.

Solución:
La pérdida de carga será
? ? 79.4m
? 0.9*9800

Utilizando la ecuación de Swamee-Jain, la solución directa será
3
0.5 0.5
m3
s

D
?
?
Utilizando el diagrama de Moody, la solución requiere un procedimiento iterativo, como en el
siguiente algoritmo:
Paso 1

Paso 2
2gDhf
fL
Suponer flujo completamente turbulento (Re=?) para leer f.

Calcular velocidad con la ecuación de Darcy-Weisbach, V ?
VD
?
Paso 3

Paso 4
Paso 5
Calcular el número de Reynolds, Re ?

Volver a leer f con Re, y e/D.
Comparar f del paso 4 con f del paso 1.
(Si son iguales finalizar la iteración. Si son diferentes volver al paso 2, utilizando el f obtenido en el
paso 4.)

Los resultados del procedimiento iterativo se presentan a continuación:
Tabla 3-7 Resultados de la iteración (ejemplo 10) usando el diagrama de Moody
f viejo
0.0165
0.023
V (m/s)
5.61
4.75
Re
5.61*104
4.75*104
f nuevo
0.023
0.023
En los pasos 1 y 4 se puede reemplazar la lectura del factor de fricción, por el cálculo de éste,
usando la ecuación de Colebrook. Los resultados se presentan a continuación.

Tabla 3-8 Resultados de la iteración para el ejemplo 10 usando la ecuación de Colebrook.
f viejo
0.01672
0.0224
0.023
0.0231
V (m/s)
5.569
4.811
4.748
4.738
Re
55689
48112
47481
47378
f nuevo
0.0224
0.023
0.0231
0.0231
El caudal será
m
s
0.12
4
? 0.0372
? 4.74*?
D2
4
Q ?V *?
El valor obtenido con la ecuación de Swamee-Jain difiere de este en un 1.1 %.

Ejemplo 11:
Determine el diámetro de tubo estirado que debe escogerse para transportar 0.002 m3/s de agua a
20°C una distancia de 400 m sin que la pérdida de carga exceda 30 m.

Solución:
La velocidad será:
0.002546
D2
Q
A
?
?
V ?
0.002
2
?
4
Ec. 3-30
La ecuación de Darcy-Weisbach será:
2
?0.002546?
400 ? D2 ?
D 2*9.8
30 ? f
que conduce a
f ? 226692.4761*D5
Ec. 3-31

1.007*10
El número de Reynolds será:
2529
D
0.002546
D2
?
?
Re ?
*D
?6
VD
?
Ec. 3-32
Como todas las variables dependen del diámetro, se puede pensar en resolver el problema
iterando en D. Sin embargo, es más funcional iterar en el factor de fricción. El algoritmo será:
Paso 1
Paso 2
Paso 3
Paso 4
Paso 5
Suponer f = 0.02 porque “es el mejor valor inicial” en todos los casos.
Calcular D con la ecuación 3.31.
Calcular Re con la ecuación 3.32
Calcular e/D.
Leer f con Re calculado en el paso 3 y e/D calculado en el paso 4.
(o calcular f usando la ecuación de Colebrook.
Paso 6 Comparar f leído en el paso 5 con f supuesto en el paso 1.
(Si son iguales finalizar la iteración. Si son diferentes volver al paso 2 utilizando el f obtenido en el
paso 5.)

Los resultados de la iteración usando la ecuación de Colebrook se muestran a continuación.

Tabla 3-9 Resultados de la iteración para el ejemplo 11.
f viejo
D (m)
Re
e/D
f nuevo
0.02
0.03883 65132 0.0000386
3
0.0236
0.0236 0.04013 63011 0.0000373
8
0.0235 0.04010 63064 0.0000374
1
0.0235

0.0235
Ejemplo 12:
Se quiere transportar aire a 30°C y presión atmosférica por un ducto rectangular liso y horizontal de
30 cm por 20 cm con un caudal de 0.24 m3/s. La longitud del tramo es 100 m. Calcular la caída de
presión.

Solución:
Como se trata de un ducto que no es cilíndrico, se debe utilizar el radio hidráulico en los cálculos.
? 0.06m
0.3*0.2
0.3*2?0.2*2
?
A
P
R ?
m
s
0.24
0.3*0.2
? 4
?
Q
A
V ?
? 60000
?
Re ?
4 * 0.06 * 4
1.6*10?5
4RV
?
Utilizando un ducto liso tenemos un factor de fricción calculado usando la ecuación de Colebrook
de f ? 0.0205
Así,

100 42
*
4*0.06 2*9.8
? 6.9728m
? 0.0205*
L V 2
4R 2g
hf ? f
La caída de presión será
?p ? ?*g*hf ?1.164*9.8*6.9728 ? 79.54Pa
3.9
Presencia de accesorios en las tuberías
Las pérdidas, no consideradas hasta ahora, se agrupan con el nombre de pérdidas menores. Se
producen, en general como resultado de una variación significativa de la configuración del flujo. Por
tanto, tienen lugar en las contracciones o ensanchamientos (sean bruscos o graduales) de los
conductos, en válvulas, accesorios, codos, tes, etc., y en las entradas o en las salidas. En algunos
casos, estas pérdidas menores pueden ser muy importantes.

Las pérdidas en las entradas se producen cuando los líquidos entran a un conducto desde un
depósito o recipiente de grandes dimensiones. La magnitud de las pérdidas depende de la forma
de la entrada. Si la forma es redondeada la pérdida puede ser muy pequeña. Las pérdidas en las
salidas tienen lugar en las secciones por donde desaguan los fluidos en grandes depósitos o
recipientes. Las pérdidas en contracciones bruscas ocurren cuando los ductos sufren un
estrechamiento abrupto de su sección recta, y las pérdidas en ensanchamientos bruscos suceden
cuando esta discontinuidad se da al pasar de una sección a otra sección mayor.

Análogamente las pérdidas en ensanchamientos graduales y las pérdidas en contracciones
graduales tienen lugar cuando la transición de una sección a otras se hace de forma suave. En
muchos casos las pérdidas por accesorios pueden despreciarse, sin embargo, hay casos en los
que no deben despreciarse.

Las pérdidas menores se expresan en términos de un coeficiente de pérdida K. Como es de
esperarse, las pérdidas dependen de la velocidad del flujo y de la geometría del accesorio. Estas
se obtienen mediante
V 2
2g
hK ? K
Ec. 3-33
Los valores de K dependen del tipo de accesorio, sus valores se han determinado
experimentalmente. Los valores de K para diversos accesorios se muestran a continuación. Es
común expresar un coeficiente de pérdida como una longitud equivalente Le de tubería, lo que se
hace igualando la ecuación de Darcy-Weisbach con la ecuación anterior
K
Le V 2
D 2g
V 2
2g
? f
Ec. 3-34
para obtener la relación
D
f
Le ? K
Ec. 3-35
Tabla 3-10 Valores de K para diversos accesorios.
Accesorio
Roscado
Bridado
Válvula de globo (Abierta 100 %)
Válvula de globo (Abierta 50 %)
Válvula de globo (Abierta 25 %)
1 in
8.2
20
57
2 in
6.9
17
48
4 in
5.7
14
40
2 in
8.5
21
60
4 in
6
15
42
8 in
5.8
14
41

K ? ? ?1? 1 ? ?
Válvula de ángulo (Abierta)
Válvula de retención disco oscilante (Abierta)
Válvula de compuerta (Abierta)
Curva de retorno
Te (ramificación)
Te (línea)
Codo estándar
Codo de extensión larga
4.7
2.9
0.24
1.5
1.8
0.9
1.5
0.72
2
2.1
0.16
0.95
1.4
0.9
0.95
0.41
1
2
0.11
0.64
1.1
0.9
0.64
0.23
2.4
2
0.35
0.35
0.80
0.19
0.39
0.30
2
2
0.16
0.30
0.64
0.14
0.30
0.19
2
2
0.07
0.25
0.58
0.10
0.26
0.15
Codo de 45°
0.32
0.30
0.29
2
Expansión angular
Admisión de tubería entrante

K = 0.8
Admisión de tubería con borde cuadrado

K = 0.5
Admisión de tubería bien redondeada

K = 0.03

Contracción repentina

2:1 K = 0.25
5:1 K = 0.41
10:1 K = 0.46
Con base en velocidad
de salida

Placa de orificio
Relación de áreas A/A0
1.5:1 K = 0.85
2:1 K =3.4
4:1
K = 29
30°
70°
K = 0.02
K = 0.07
Salida de tubería

K =1.0

Ensanchamiento repentino

? A ?
? A2 ?
Con base en la velocidad
de entrada

Contracción angular

Z1 ? Z2 ? ? f
?V
0.1
Figura 3.14
Solución:
La ecuación de energía entre los puntos 1 y 2 será
Z1 ? Z2 ?hL
Tomando las pérdidas por fricción y por cada accesorio se tiene
L
D
?
?
2
? Kentrada? Kválvula ? 2Kcodo ? Ksalida?
?2g
La velocidad, el número de Reynolds y la aspereza relativa serán
m
s
? 5.09
0.04
2
?
4
V ?
? 5.09*105
Re ?
5.09*0.1
1.007*10?6
0.046
100
? 0.00046
?
e
D
20 m
10 m
Ejemplo 13:
Para el sistema mostrado en la Figura 3.14, se sabe que el caudal es 0.04 m3/s de agua a 20 °C y
que el diámetro de la tubería de hierro forjado es 10 cm. ¿Cuál es la diferencia de alturas entre
ambos tanques?

1
Codos estándar, válvula de globo
roscada totalmente abierta

20 m
2

Z1 ? Z2 ? ?0.5?5.7? 2*0.64?1?0.0173
?
? HT ? 2 ? Z2 ? 2 ? hL
WB ?
WT ? mgHT?T ? Q?HT?T
Con la lectura a partir del diagrama de Moody, f ? 0.0173
Utilizando los coeficientes de pérdida tabulados anteriormente para elementos roscados de 4 in (?
10 cm) se obtiene
? 22.6m
50 ? 5.092
0.1?2*9.8
?
?
3.10 Bombas y Turbinas
Un volumen de control puede recibir o producir energía. Cuando un volumen de control recibe
potencia a partir de una bomba, dicha potencia debe aparecer en el término de la entrada al
volumen de control, es decir, en el lado izquierdo de la ecuación de energía. De igual manera, si un
volumen de control realiza trabajo representado mediante una turbina, la energía en la entrada al
volumen de control es igual a la energía de salida, en la cual se deberá considerar el efecto de la
turbina, Teniendo en cuenta el trabajo recibido y producido por una tubería, la ecuación de energía
será:
HB ?
p V 2
V12
2g
? Z1 ?
? 2g
p1
?
Ec. 3-36
donde HB y HT representan la carga o cabeza de la bomba y la carga de la turbina
respectivamente.

La potencia requerida por una bomba será:
Q?H B
?B
?
.
m gH B
?B
.
Ec. 3-37
donde ?B representa la eficiencia de la bomba. Observe que el trabajo ideal, sin irreversibilidades y
sin fricción, es igual al valor del numerador. De forma similar, la potencia generada por una turbina
con eficiencia ?T será
. .
Ec. 3-38
En los problemas que hemos considerado hasta ahora no han intervenido bombas ni turbinas. Si
se incluye una bomba centrífuga en el sistema de tubería y se especifica el caudal, la solución es
directa. Por otro lado, si no se especifica el caudal, como suele suceder en la práctica, se requiere
una solución de ensayo y error considerando la bomba, ya que la cabeza producida por la bomba y
su eficiencia dependen del caudal que fluya por ella.

Todas las bombas tienen curvas características que representan su cabeza y su eficiencia como
función del caudal. Las compañías proporcionan tales curvas características para cada bomba que
fabrican. El procedimiento de solución consiste en resolver simultáneamente la curva característica
de la bomba y la curva de demanda del sistema (ecuación de energía). Para sistemas con turbinas,
la situación se trata de forma similar.

Ejemplo 14:
Para una bomba de 20 cm de diámetro en las tuberías de succión y descarga, se tiene la curva
característica mostrada en la Tabla 3.11. Dicha bomba opera en el sistema mostrado en la Figura
3.15. Calcular el caudal y la potencia requerida por la bomba.

Tabla 3-11 Curva característica de una bomba.
Q (m3/s)
HB (m)
Rendimiento (%)

? Z1 ? 2 ? 2 ? Z2 ? hL
H B ? 90?60??Kentrada? Ksalida ? f
?
H B ? 30??0.5?1.0? f
?
?
Q (m /s) supuesto
80.0
78.0
76.0
75.0
70.0
60.0
4
40
60
78
83
75
?
H B ?
p V 2
V12
2g
? 2g
p1
?
Como las presiones y las velocidades son cero, la ecuación de energía se reduce a:
L ?V 2
D? 2g
?
?
Insertando los valores conocidos y dejando la expresión en términos del caudal se obtiene:
?
400? Q2
0.2 ? 2*9.8* ? *.0.12
?
?
El valor de la aspereza relativa es
0.046
200
? 0.00023
?
e
D
La ecuación anterior debe resolverse simultáneamente con la curva característica y con el factor de
fricción, utilizando un procedimiento iterativo. Los resultados se muestran a continuación.
Tabla 3-12 Resultados de la iteración para e l ejemplo 14.
Iteración
3
V (m/s)
1
0.10
3.18
2
0.20
6.37
3
0.15
4.77
4
0.16
5.09
5
0.17
5.41
6
0.18
5.73
Re
636620 1273240 954930 1018592 1082254 1145916
F
0.0157 0.0151
0.0153 0.0153
0.0152
0.0152
HB (m) Ec. De Energía
47.01
95.55
67.34
72.48
77.66
83.43
B
0.05
0.10
0.15
0.20
0.25
0.30

Altura 90 m
Altura 60 m
Tubería hierro forjado de
20 cm de diámetro
400 m

Figura 3.15

Solución:
La ecuación de energía aplicada entre las dos superficies será:

HB (m) Curva Característica 78.00
75.00
76.00
75.80
75.60
75.40
Los resultados de la ecuación de energía se comparan con los valores de la curva característica.
Los valores de caudal que no se encuentran en la curva característica se calculan mediante
interpolación lineal. Los valores de factor de fricción se obtuvieron mediante la ecuación de
Colebrook. Observe que el factor de fricción permanece constante y que el valor f*L/D = 30.4, es
dominante sobre la función de la curva de demanda, lo cual implica que se podrían obviar las
constantes de pérdidas por accesorios, ya que L es bastante grande comparada con D, en general
si L/D es mayor que 1000 se pueden obviar las pérdidas en accesorios.

La potencia requerida por la bomba será
.
0.17 * 9.800 * 77.6
0.67
?192kW
?
WB ?
Q?HB
?B
3.11 Ejercicios
1.
¿Qué profundidad se requiere en un líquido para producir una presión total de 350 kPa, si
el peso específico relativo es:
a. 0.8, b. 13.6, c. 0.68 ?
2.
Determine la presión en el fondo de un tanque abierto que contiene capas de 20 cm de
mercurio (S = 13.6), 3 m de agua y 4 m de aceite (S = 0.8).
3.
Para el tanque que se muestra en la Figura, si H = 16 cm, ¿Qué lectura marcará el
manómetro?
4.
muestran en la Figura.
H
Agua
Aire
Mercurio

Determine la diferencia de presión entre la tubería de agua y la tubería de aceite que se
4m
Agua
Aceite
S=
0.86
30 cm
40 cm
35
cm
S = 0.68
Mercurio
S = 13.6
5
cm

5.
En la Figura se muestra un tubo de vidrio en U abierto a la atmósfera por los dos extremos.
Si el tubo contiene aceite y agua, tal como se muestra, determine la densidad relativa del aceite.
6.
7.
T se expresa en K y Z en m. Calcule la presión a altitudes de 300 m, 3000 m, 11325 m.
8.
Un grupo de exploradores desea conocer su altitud. Uno de los exploradores que es
ingeniero, hirvió agua y midió una temperatura de ebullición de 82 °C. ¿Qué altitud habrá dicho el
ingeniero?
9.
Se emplea un tubo de Pitot para medir la velocidad de un avión pequeño que viaja a una
altura de 1000 m. Calcule su velocidad si el tubo de Pitot marca: a. 2 kPa. b. 6 kPa. ¿Qué presión
aproximadamente deberá marcar un Tubo de Pitot en un Fórmula uno que corre en Río de
Janeiro?
10.
La bomba que se muestra en la Figura crea un flujo tal que V = 14 m/s. Prediga la presión
30 cm

Agua

Los compartimentos de la Figura están cerrados y llenos de aire. ¿Cuál es el valor de x? El
35 cm
Aceite
254 mm
x

La temperatura en la atmósfera se puede determinar mediante T(z)= 288 – 0.0065Z, donde
Tanque 2, aire
fluido manométrico es mercurio, S = 13.6.

Tanque 1, aire

206.8 kPa
B
A
Agua
en el manómetro suponiendo un flujo no viscoso en la entrada y un flujo uniforme en el manómetro.
Utilice una línea de corriente que parte del punto A y del punto B.

B

4
m

11.
El agua a 32°C que sale de un grifo de 1.5 cm de diámetro tiene una velocidad media de 2
m/s. ¿Esperaría usted que este flujo fuera laminar?
12.
Fluye agua por una tubería de 6 cm de diámetro a 20 m/s. Si la tubería se ensancha hasta
un diámetro de 12 cm, calcule la reducción en la velocidad. Calcule el flujo másico y el caudal.
13.
Una tubería transporta 200 kg/s de agua. La tubería se divide en un ramal de 5 cm de
diámetro y uno de 7 cm de diámetro. Si la velocidad media en la tubería de diámetro más pequeño
es de 25 m/s, calcule el caudal en la tubería más grande.
14.
Aire a 20 °C y 200 kPa absoluta fluye en una tubería de 10 cm de diámetro con un flujo
másico de 2 kg/s. La tubería sufre una conversión a un ducto rectangular de 5 cm por 7 cm en el
que T = 80°C y p = 50 kPa absoluta. Calcule la velocidad en cada sección.
15.
El río Cedar fluye plácidamente a través del campus de la Universidad Estatal de Michigan.
En cierta sección la profundidad es de 0.8 m y la velocidad media es de 0.2 m/s. ¿Qué tipo de flujo
se presenta?
16.
Un medidor vénturi (el cual consta de una porción convergente seguida por una garganta
de diámetro constante y luego por una porción gradualmente divergente) se utiliza para medir el
caudal en una tubería. El diámetro en la sección ancha es 12 cm, y en la sección angosta es 6 cm.
Determine el caudal cuando fluye aceite de densidad relativa 0.9 y la caída de presión es 20 kPa.
17.
Una tubería mueve aceite con una densidad relativa de 0.86, a una velocidad de 2 m/s a
través de una tubería de diámetro interno de 200 mm. Esta tubería empalma con otra tubería
mediante un reductor, así el diámetro se reduce a 70 mm. ¿Cuál es la velocidad del flujo en la
tubería más delgada? ¿Cuál es la tasa de flujo en kg/s?
18.
Hay una caída de presión de 400 Pa en un tramo de tubería de 2 cm de diámetro que
transporta agua a 20 °C. Determine la longitud del tramo horizontal y el factor de fricción si Re =
1600.
19.
Agua a 20°C fluye por una tubería de hierro colado de 4 cm de diámetro. Determine el
factor de fricción si la velocidad media es: a. 0.025 m/s, b. 0.25 m/s, c. 2.5 m/s, d. 25 m/s.
Determine el factor de fricción si el fluido es tetracloruro de carbono a 40 °C.
20.
Se mide una razón de flujo de 0.02 m3/s en una tubería de hierro forjado de 10 cm de
diámetro. Calcule la caída de presión en un tramo horizontal de 100 m si la tubería transporta: a.
Agua a 60°C. b. Fuel-oil pesado a 40°C. c. Glicerina a 20°C. d. Agua a 10°C
21.
No debe excederse una caída de presión de 200 kPa en un tramo de 200 m de tubería de
concreto horizontal de 1.2 m de diámetro que transporta agua a 20°C. ¿Qué caudal puede haber?
Utilice el diagrama de Moody y las ecuaciones de Swamee y Jain.
22.
Se mide una caída de presión de 200 kPa en un tramo de 1000 m de una tubería horizontal
de hierro forjado de 8 cm de diámetro que transporta fuel oil pesado. Determine el caudal.

23. Determine el diámetro de tubería de hierro galvanizado que debe escogerse para
transportar 0.03 m3/s de agua a 20 °C una distancia de 1000 m sin que la pérdida de carga exceda
25 m.
24.
Para cada sistema que se muestra a continuación, calcule p2 si Q = 0.02m3/s de aire a
20°C y p1= 50kPa.

25.
Se desea bombear agua a 20°C a través de 300 m de tubería de hierro colado desde un
depósito hasta un dispositivo que está situado 10 m arriba de la superficie del depósito. El agua
debe entrar en el dispositivo a 200 kPa. Los componentes atornillados incluyen 2 codos, una
entrada de borde recto y una válvula de ángulo. Si la razón de flujo debe ser de 0.02m3/s ¿Qué
potencia debe tener la bomba (suponga una eficiencia del 80%) si el diámetro de tubería es de:
a. 4 cm b. 14 cm
26.
Se mide una razón de flujo de 0.004 m3/s en la salida de la tubería (D = 1 ½ pulgadas
27.
¿Qué potencia de bomba (eficiencia 70 %) se necesita en el sistema de tubería que se
28.
material: hierro forjado e = 0.046 mm), calcule la presión en la entrada a la bomba y determine la
potencia de la bomba suponiendo una eficiencia del 100% y despreciando las pérdidas en los
accesorios. El manómetro en la salida de la bomba marca 2308,7 kPa
D = 2 cm
D = 6 cm
p1
? = 40°
D = 2 cm
D = 6 cm
p1
catálogo 40) de la Figura. Calcule el coeficiente de pérdida de la válvula, desprecie las pérdidas por
fricción.

2m
Agua a
20°C

2m
B
D = 2 cm
Hierro forjado
D = 4 cm
muestra en la Figura? Calcule la distancia máxima que puede haber entre el depósito y la bomba.

20 m
700 kPa
500 m
Calcule el caudal para la tubería mostrada en la Figura (Diámetro de tubería: 6 cm,

W(MW) ? 2*Q(m3/s)
29.
Calcule la potencia generada con la turbina que se muestra en la Figura. Suponga que la

T
curva característica de la turbina es

60 m
1000 m de tubería de concreto
D = 1.2 m
eficiencia de a turbina es del 90%. La
.

Agua a
20 °C
Agua a
20 °C
B
10 m
200 m
2m
8m
5m
Tanque 2
Tanque 1